ESTATÍSTICA QUÂNTICA DE GRACELI [12]

$G$ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ ] $[-1]$

$G$ $E=mc^{2}$ [ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ ] $[-1]$

$G$ ${\frac {h}{m_{e}c}}$

$G$ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ ] $[-1]$

$G$ ${\hat {H}}$

$G$ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ $[-1]$

$G$ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ $] [-1]$

$G$ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ ] $[-1]$

$G$ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ ] ${\frac {h}{m_{e}c}}$

$G$

$G$ ${\hat {H}}$ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ $]$

$G$ $V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$ $[-1]$

$V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}$

Em mecânica quântica, a solução da Equação de Schrödinger para o átomo de Hidrogênio é o processo de resolução da equação diferencial parcial formulada por Erwin Schrödinger em 1925 para o caso particular de duas partículas de cargas elétricas de mesmo módulo e sinal oposto (um elétron e um próton), em que a função energia potencial a que o elétron, a menor das duas partículas, está sujeito é da forma:^[1]^[2]

V(r)=-{\frac {ke^{2}}{r}}